Atom yörüngesinde dolaşan iki elektron ve iki gravitonun birbirine uyguladığı çekim kuvvetleri. - ğàçäåë Ôèëîñîôèÿ, BİRLEŞİK ALAN
Yalnız Burada Yukarıdaki Dik Üçgendeki Vektörel Top...
Yalnız burada yukarıdaki dik üçgendeki vektörel toplam alınırken, ve olduğu düşünülerek olarak alınmıştır. Ayrıca, diferansiyel manyetik yük akımı hesaplanırken de olarak alınmıştır. Alan vektörlerindeki düşey bileşenler simetriden dolayı birbirini götürdüğünden; tüm yükün ve kütlenin merkezde toplandığını varsayarsak:
ve (ışık hızı) olduğu için, atom yörüngesindeki teğetsel hız:
yaklaşıklığı altında (2) bağıntıları yazılabilir.
Şimdi elektron için bilinen değerleri kullanarak yukarıdaki (1) ve (2) denklemlerini çözersek KE ve KB sabitlerini bulmuş oluruz:
Şimdi yukarıdaki ifadelerdeki ’li terimleri elersek yaklaşık olarak şu ifadeyi elde ederiz:
(3)
olarak bulunur.
ifadesinde de ’li terimleri elersek yaklaşık olarak:
(4) olarak bulunur.
Şimdi (3) ve (4) denklemleri birlikte çözülürse;
olarak hesaplanır.
Elde ettiğimiz bu renormalizasyon sabitlerinin birbirine yakın değerlerde çıkması ise Kütleçekimi ve elektromanyetizmanın birbirine yaklaşık olarak uyan ve diğer ayar alanlarını (SU(1), SU(2) gibi) da genel anlamda kapsayan iki yeni ayar alanı (SU(3), SU(4)) gibi davrandığını göstermektedir.
NOT: Buradaki elektriksel yük ihmalinin neden yapıldığını düşünebilirsiniz. Bunun basit bir izahı şöyle olacaktır: Manyetizmanın çok yoğun olmadığı fiziksel dünyada elektromanyetik alan bileşenlerine ait statik yük durumundaki katsayıların aşağıdaki gibi çarpım işlemi ilginç bir şekilde elektron yükünün tam katlarına denk gelir. Bu kısım, dirac etkileşiminin bir sonucu olabilir ve gerçekten aşağıdaki hesaplamayı yaptığımızda yaklaşık elektron yükünün 6 katına denk gelir. Bu, bazı elektrostatik denklemlerde yük korunumu veya kuantalanması olarak karşımıza çıkar ki, bu durum elektromanyetizmanın ve korunumlu yüklerinQe ve Qm'nin kendi iç elektromanyetik yapısı içerisinde süpersimetrik süperdeğişken yükler, yani birinden diğerinin değerinin hesaplanabilmesi özelliğinden kaynaklanır. Örneğin, daha önce manyetik yükün değerini dirac denkleminden yararlanarak yaklaşık elektronun 66 katı kadar olduğunu bulmuştuk. İşte bu durum, karadelik tekilliği gibi bazı özel durumlarda bu süperdeğişim yasasının iç yapısından kaynaklanır ki, Pertürbasyon, Adyabatik, Akı-Görüntü gibi klasik veya, Süpersicim veya M kuramı gibi modern kuramlarda bu özellik ve madde partiküllerinin birbirine değişimi yoluyla hesaplanması yoluna gidilir.
Buna fizikte "RENORMALİZASYON" denir ve bizim burada yaptığımız da "SABİT KATSAYI RE-NORMALİZASYONUDUR". Şimdi, bu özel koşuldaki herhangi bir atom modelinin elektrostatik yük durumuna denk gelsin. Yine ilginçtir ki, bu özel koşuldaki atom manyetik yüklerin yoğunlaştığı bölgede çokça bulunan demir atomunun elektron dağılımına denk düşecektir. Bilindiği gibi, demirin atom numarası 26'dır ve son yörünge kabuğunda 4+2 şeklinde 6 elektron dolaşır ve demir atomlarının klasik elektrostatik şartlarında etrafındaki elektromanyetik alanın büyük bir kısmını bu dış kabuk elektronları meydana getirir. Bu konu, kuantum mekaniğine girdiği için şimdilik detayına girmeye gerek yok..
Şimdi, yaklaşık olarak tekillik noktası içermeyen tek bir demir atomu için, dirac elektrostatik manyetik moment denkleminden hareketle;
olarak yazılsın, yani elektromanyetik alan bileşenleri elektrostatik ortam sabitlerinin çarpımı fiziksel olarak elektronun yük değerinin yaklaşık 6 katı olarak değişsin ve bu elde etmek istediğimiz tekillik çözümü öncesi bir model atom niteliğinde olsun. Şimdi bu durumdan yararlanarak, 'ı cinsinden yazarsak (sağdaki elektriksel yüklerin toplamına sadece elektrik yük varlığında diyelim); Şimdi yukarıda ele aldığımız 6. ve 7. adyabatik teoremlerinden hareketle bu manyetik tekillik içeren yüklü plazma ortamında, sabit bir kompaktizasyon meydana getiren elektromanyetik kütleçekim alanında J ve M sabit kaldığından;
olarak tanımlansın. Buradaki f fonksiyonu elektromanyetik birim yük tanımlamaları çerçevesinde birimler arasındaki orantı katsayısını sağlayan herhangi bir diferansiyel birim hacim başına düşen tekillik içeren plazma ortamının elektrostatik gövde (yapı) sabiti olsun. Eşitlik bu durumda, Yani tekillik noktasında yoğunlaşmış olan madde, örneğin dünyanın merkezi için çok yoğun sıcaklık ve basınç altındaki demir (Fe+2) atomlarından oluştuğu için bunun demirin dış kabuğundaki elektrostatik 4-boyutlu uzay-zamandaki atom modeline denk geldiğini ve dış yörüngede toplam altı elektronun (4+2) şeklinde dağıldığını düşünelim. Eğer, şimdi bu modelimizi demir atomlarını tekillik noktası yakınına çektiğimizi düşünelim. Bu durumda, çok yoğun bir sıcaklık ve basınçta demir atomları yüksek bir manyetizasyon kazanacak ve elektrostatik denge elektrik alandan manyetik alana doğru kaymaya başlayacaktır. Böylece, 5. boyutu ve manyetik yükleri içerecek şekilde elektromanyetik alan katsayılarını da içerecek şekilde modelimizi 5. boyuta, yani bu durumda kütleçekimini de içerecek şekilde genişletirsek ve manyetik yüklere QM dersek bu durumda dirac eşitliği (K, yeni evrensel statik kütleçekim sabitini göstermek üzere) yeniden belirlemek üzere; önceki kısımlarda LEMMA1 ve LEMMA2’den elde ettiğimiz elektrostatik sonuçları manyetik yükleri de içerecek şekilde, bu tekillik yüzeyi üzerindeki tanımlanmış yük ve akım yoğunluklarına ve zamana göre ve alan bileşeni katsayılarını da içerecek şekilde yukarıdaki yük yoğunluğu ifadesini integral ifadesi şeklinde, yukarıda daha önce grafiksel olarak tanımladığımız diferansiyel tekillik yüzey birimi üzerinde Stokes teoreminden yararlanarak açarsak;
Şimdi bu manyetik ayna yakınında, yani bu yüzey üzerinde, Elektromanyetik alan bileşenlerine ilişkin Yük yoğunlukları;
şeklinde tanımlanmış olsun ve Elektrostatik yük durumunda Stokes denklemi;
MANYETİK EK YÜK AKIMI TERİMİ EKLENMİŞ STOKES TEOREMİ
şeklinde tanımlanmış olsun. Şimdi, İntegrandların Katsayıları eşitliğinden;
ve
olur. Şimdi yük yoğunluklarını katsayının dışında bırakarak bulduğumuz bu ifadeyi yeni evrensel kütleçekim sabitini içeren denkleminde yerine koyarsak;
elde edilerek; Şimdi, tekillik noktasında olduğu için;
ve QM değeri QE yanında aşırı büyük kaldığı için (); 1/QM değeri de limit durumda 1'in yanında çok küçük kalacağı için; bu terim de ihmal edilebilir ve böylece;
ve böylece;
olur..
Dolayısıyla tekillik noktasındaki bu özel şartlarda aşırı yük içeren tekil elektromanyetizma yapısı otomatik olarak manyetik monopole indirgenmektedir ki, demir atomlarının çekirdek etrafındaki güçlü manyetik moment etkisi bu mekanizmayı otomatik olarak gerçekleştirir. Örneğin, dünyanın çok yoğun manyetizasyon içeren merkezi demir çekirdeği gibi..
BİRLEŞİK ALAN TEORİSİ’NİN ADYABATİK DEĞİŞMEZ (İNVARİANT), AKI-GÖRÜNTÜ TEOREMİ İLE LARMOR TEOREMİ VE LIENARD-WIECHERT POTANSİYELLERİNDEN Faydalandığı Temel Postülatları
{BİRLEŞİK ALAN TEORİSİNİN ELEKTRODİNAMİK KURAMI }:
Âñå òåìû äàííîãî ğàçäåëà:
BİRLEŞİK ALAN
TEORİSİ
©Copyright By: Murat Uhrayoğlu
~ 2007 ~
“Kainatın meydana gelişini izah eden “Büyük Patlama” (Big Bang) isimli popüler t
Web: www.kiyametgercekligi.com
©Bu eserin basım ve yayın hakları yazarın kendisine aittir. Fikir ve Sanat E
I. BÖLÜM
FİZİK YASALARINA GENEL BİR BAKIŞ
Giriş ……………………………………..….……….……...........................................19-23
Fizik Yasalarına Gen
II. BÖLÜM
TEORİNİN MATEMATİKSEL TEMELLERİ
Vektör Cebiri.............................……………………....................................321-327
Eğrisel Koo
III. BÖLÜM
5- BOYUTLU RELATİVİTE (İZAFİYET) TEORİSİ
Giriş……………………………………..………...................................................389-390
Gen
TEORİNİN FİZİKSEL İSPATLARI ve UYGULAMALARI
I- Lavabodan Akan Suyun Neden Burgaç Yaparak Aktığı Üzerine……..……….…...……………………………..……..527-533
II- Yerin Manyetik Alanı ve Pusulada Meydana Gelen Sapma Üzerine……….....
Ve Bu Çalışmada Manevî İlham Aldığım
Üstâdım Mevlâna Hâlİd-İ Bağdâdî’ nin,
Ve O’nun Talebelerİ’nin,
Ve O’nun Gizemli Arkadaşı
Tarihin eski dönemlerinde, Sümerler Evreni su üzerinde yüzen yedi katlı bir disk olarak tasavvur ediyorlardı ..
GERÇEK: Albert Einstein’ın muazzam üç önemli teorisi vardı: İlk kuramı, İzafiyet Teorisi (1905) bize E=mc2 denklemini vermiştir ki, bu da a
Çekirdek Kuvvetleri: Güçlü Çekirdek Kuvveti ve Zayıf Nükleer Kuvvet.
Bunu biraz daha ileri götürürsek, 5-Boyutlu yani “Kaluza Relativitesinde” bu iki ana kuvvetin de aslında tek bir kuvvet olduğunu göreceğiz. Uzay-zamanın f
Atomların kararlılığı.
Bu yüzyıldaki Gazların Kinetik Kuramı, Klasik Fiziğin çok önemli buluşlarından biriydi. Bu kurama göre, hiç bir molekülü dışarı kaçırmayacak ideal
Louis Victor de Broglie (1892-1987).
1923'te Broglie, eğer elektronlar gerçek dalgalar gibi kırınım gösterebiliyorsa, kendi düşüncesinin deneysel olarak doğrulanabileceğini belirtti. Bir okyanus dalg
ATOMUN YAPISI
Atom çekirdeğinin varlığı üzerine ilk çalışma radyoaktifliğin keşfinden sonra elde edilen α ışınlarının bir altın y
IŞIĞIN YAPISI
"וַיֹּאמֶר אֱלֹהִים, יְהִי אוֹר;
Ile temel fiziksel nicelikler ve Denklemler.
Burada "soğurmak"tan kastedilen şudur ki, yukarıda da belirttiğimiz gibi, atomdaki her bir yörüngenin altında bir de alt yörüngeler vardır ve elektronlar bu
Işığın tanecikli yapısını oluşturan fotonun, Elektromanyetik yapısını gösteren Grafikler.
Cismin rengi, ışık kaynağından gelen ışığın özelliğine ve söz konusu cismin bu ışığın ne kadarını dı
MADDENİN BİLİNEN EN KÜÇÜK YAPI TAŞLARI: KUARKLAR
Alışılagelmiş bir ifade ile, maddenin en küçük ve en temel yapı taşı atomdur. Etimiz, kemiğimiz, gıdalarımız, toprak ve su hep atomlardan meyd
Atomun alt yapısını ve temel yapıtaşlarını gösteren grafikler.
Mesela, Şu elinizde tuttuğunuz Kitap ve Dergi, temelde enerjiden ibaret, yani inanılmaz bir güce sahip görünmez kuvvetlerin bir arada tuttuğu bir enerjidir aslında. Newton,
Kuantum Mekaniğinin kurucuları olan Fizikçiler: Max Planck, Karl W. Heisenberg, Richard Feynman ve Erwin Schrödinger.
Bilim tarihinde ışığa tanecik olarak ilk yaklaşan 1700’lü yıllarda Newton olmuştur. Ancak ondan sonra Young, 1800’lü yıllarda meşhur girişim deneyi
KUANTUM KÜTLEÇEKİMİ TEORİSİ: BİRLEŞİK ALAN TEORİSİNİN ÖNCÜSÜ
Görüldüğü gibi Kuantum âlemine indiğimizde içinde yaşadığımız âlemdeki kâideler tamamıyla geçersiz sayılabilir. Günümüzde bilim ve teknoloji son derece
Kuantum Mekaniğinin büyük açmazı: Dalga mı? Parçacık mı? Kavramı.
Bunlara ilaveten, 15 yıldır devam eden araştırmalara rağmen, sırrını koruyan Nötrino ve enerji bakımından zengin diğer komşu tanecikler d
BİR KUANTUM YUMURTASI (MANYETİK MONOPOL) MODELİ OLUŞTURMAK
Teorimizin bu bölümünde, Birleşik Alan Teorisinin öngördüğü ve yukarıdaki pek çok şekilde ve teorimizin pek çok yerinde sıkça kullanacağımız
Atom Çekirdeğinde bulunan temel partikülleri gösteren Diyagram.
Modelimizi oluşturma için, ilk önce, kütleçekim alanının taşıyıcı yükü olan graviton için şöyle bir 5-Boyutlu Skaler Vektör Alanı tanımlayalım
Schwarzschild denkleminin parametrik çözümüne göre tanımlanan uzay-zaman yapısı ve Karadelik-Akdelik mekanizması.
ve
olmak üzere elektrik alan
MANYETİK MONOPOLLERE DOĞRU: YENİ BİR 5-BOYUTLU UZAY-ZAMAN MODELİ İNŞA ETMEK
Birleşik alan teorisi, kuantum karadelik tekilliği noktasında, 5 ve daha yüksek boyutlardaki süpersicim zar yüzeyi üzerinde tanımlandığı için ve bu mekanizman
Reel eksen boyunca gamma fonksiyonunun 3-boyutlu grafiği.
Gamma fonksiyonunun birleşik alan teorisindeki önemi ise, sınırlı bir değer aralığında, örneğin 0 ila 1 gibi tanımlanmış bir bölgede sonu
BOYUTLU SİCİM TEORİSİNİ BİRLEŞİK ALAN TEORİSİNE EKLEMEK
Konum vektörünün, Manyetik monopol yüzeyi üzerindeki diferansiyel manifold üzerinde taradığı yörünge eğrisi.
şeklinde parçalı bir kuvvet alanı tanımlayalım. Bu ifadenin zamana göre 2. türevini alırsak;
Yörünge eğrisinin sınırladığı kapalı alanı tarayan vektörü P noktasında yörüngeye teğettir.
Bu durumda; olur ve v(r,t) Skaler Vektör Alanının zamana bağlı türevinin mutlak değeri;
Yenİ BİR atom modelİ OLUŞTURMAK
Daha önceki bölümlerde Kütleçekimiyle Elektromanyetizmanın Planck ölçeğinde oluşturduğumuz Kuantum Yumurtası Modeli üzerinde yaptığımız matematiksel ana
Manyetik Monopolleri öngören Kuantum Kütleçekimi Teorisine göre Yeni Atom Modeli.
Burada q, atomun dış yüzeyindeki toplam elektrik yükü; R, atom çekirdeğinin yarıçapı ve K, Coulomb sabitidir. Fakat kuantum boyutlarda
Bazı temel parçacıklara ait Feynman sicim diyagramları.
Doğanın görünebilen boyutlarında temel partiküller ve kuvvet alanları ayrık gibi görünse de, temel boyutlarına inildiğinde parçacıkların ve kuvvet alanl
Elektronun yörünge etrafında dönmesiyle oluşan Manyetik momentin ve etrafındaki manyetik alanın oluşumu.
Birleşik alan teorisi, zaten QCD (Kuantum kromo dinamik) ve QED (Kuantum elektrodinamik) kuramlarını içerdiğinden bunların detaylarına girmeyeceğiz. Örneğin,
GENEL DURUMDA 5-BOYUTLU İNDİRGENMİŞ ”ELEKTROZAYIF ALAN TANSÖRÜNÜN” ELDE EDİLMESİ VE SONUÇLARI
Şimdi, tekrar tansör hesabına dönelim. Euler-Lagrange denklemi:
olmak üzere; Einstein-Yang-Mills a
Higgs bozonunun tahmin edilen kütle değer aralığını gösteren dağılım grafiği.
Yukarıdaki tabloda yer alan Goldstone bozonları standart modelde;
olarak tanımlan
ELEKTROZAYIF KURAMININ KUANTUM MEKANİKSEL SONUÇLARI
Elektrozayıf kuramını ve elektromanyetizma ile çekirdek kuvvetlerinin birleşimini genel hatlarıyla gösterdikten sonra, şimdi de Elektrozayıf kuramının b
KARADELİKLER VE EVRENİN SONU: YENİ BİR EVREN MODELİ OLUŞTURMAK
Evrenin 11-Boyutlu yapısının matematiksel bir modelini oluşturabilmemize rağmen, fizik yasalarıyla evrenin geleceği hakkında bir tahminde bulunmak ve ilerki
KUANTUM KÜTLEÇEKİMİ TEORİSİNİN SONUÇLARI
“Kâinatın en anlaşılamayan yanı, anlaşılabilir olmasıdır.” der, Einstein. Bu sözle, alışageldiğimiz, sebebini hiç kurcalamadığı
Göreliliğin temsilî bir resmi: Uzay-Zamanın eğrilmesi.
Einstein, çalışmalarının asıl ağırlığını, görelilik kuramını daha genel bir çerçeveye yerleştirme çabası ü
Yılında, Edwin Hubble uzayın sürekli dışarı doğru genişlediğini keşfetti..
Genel görelilik kuramı, yalnız Newton’un fiziğinden değil; Eukleidesçi geometriden de kopuşu simgeliyordu ve üçboyutlu düz bir Uzay-Zaman yerine dört boyutlu Uzay-Zaman dah
Newton’dan Eİnsteİn’a
Isaac Newton, 4 Ocak 1643 tarihinde küçük bir İngiliz kasabası olan, Lincolnshire kentinin Woolsthorpe kasabasında doğdu. Babası bir çiftçiydi ve o doğmadan yaklaş
Müslüman Arap bilginleri, eski dönemlerde zamanı ölçmek için ilk kez Güneş saatini kullanmışlardı ..
Çok az sayıda düşünce insan bilincine zaman kadar derin bir şekilde nüfuz etmiştir. Zaman ve uzay fikri, insan düşüncesini binlerce yıl işgal etmiştir. Bunla
Nicholas Copernicus (solda), Galileo Galilei (sağda) ve Johannes Kepler (ortada).
Katolik Kilisesi Copernicus ve Galileo’nun kozmolojisini içine sindiremezdi, çünkü bu kozmoloji, dünya ve topluma mevcut bakış açısına meydan okumuştu. Eski, ağır
Zaman ve Felsefe
Antik Yunanlılar, zaman, uzay ve hareketin anlamını modern çağdaki insanlardan çok daha derin bir şekilde kavramışlardı. Yalnızca Antik çağın
Richard Feynmann
“Belki de, zamanın (sözlük anlamında) tanımlayamayacağımız şeylerden biri olması gerçeğiyle yüzleşip, yalnızca, onun ne olduğunu zaten
Görelİlİk: HENÜZ TAM OLARAK Çözümlenmemİş Bİr Problem
Özel görelilik teorisi bilimin en büyük başarılarından biriydi. Evrene bakış tarzımızı o denli devrimcileştirmişti ki, ancak dünyanın yuvarlak
Görelİlİk ve Karadelİkler
Newton’dan farklı olarak Einstein’a göre, kütleçekim zamanı etkiler, çünkü ışığı etkiler. Eğer bir kara deliğin kenarında hareketsiz tutulan bir
Philadelphia Deneyini gerçekleştiren Ekip: Einstein, Tesla, Rooswelt ve Von Neumann.
Bir elektronik teknisyeni, DC ve AC alanlar arasında hayli farklılık olduğunu bilir. Duran, çarpan ve dönen rotasyonlu alanlar ELF dalgaları ve sabit dalgalar gibi. Philade
LC Osİlasyon Devresİ ve Basİt Sarkaç Mekanİzması Üzerİne
Aslında Philadelphia Deneyi, Elektromanyetik Alan bileşenlerinin ve Kütleçekim Alanının, Birleşik bir alan kuvvetinin birer parçası olduğunu ispatlayan çok önemli
Sinüzoidal salınım yapan bir kütleden oluşan Basit Sarkaç Düzeneği.
Şimdi, her iki düzeneğin de matematiksel bir analizini yapalım ve elde edeceğimiz sonuçları değerlendirelim: İlk önce, LC Osilatör devresine ilişkin toplam A
Yüksek frekansta çalışan bir bobin oluşturabilmek için kullanılabilecek bir devre şeması.
Aslında verdiğimiz bu basit örnekten çok büyük sonuçlar çıkarabiliriz. Bunların içerisinde en önemlisi ise, aşırı yüksek frekanslarda maddenin atomlarını
Kuantum KöpüĞü
Sicim (Tel) Kuramı'na duyulan heves yıllar boyu sürekli değişkenlik gösterdi. 1970'li yıllarda oldukça ilgi görüyordu, ancak daha sonra birçok fizikçi Sicim Kuramı üze
M Kuramı, farklı tipteki 5 ayrı Sicim Kuramını tek bir çatı altında toplamaktadır.
11- Boyutlu Rİemann Uzayı
Einstein bir dahiydi elbet, ancak çok şanslıydı da. Genel Görelilik Kuramı'nı geliştirirken, yalnızc
Parçacıklar ve Dalgalar HALİNDE YARATILMA
Evrenin ilk dönemlerinde parçacıklar, hem kuvvetli Elektromanyetik alanlar veya yüksek enerjili ışınım, hem de kuvvetli Kütleçekim alanları etkisi altındaydı
Maddenİn Tekİllİk Noktaları: Mİnİ (Atomİk) Karadelİkler
Günümüz fiziğinin en büyük keşiflerinden birisi de maddenin büyük bir kütle yoğunluğu şeklinde içeri çökmesiyle oluşan tekillik noktalaları, yani karadeliklerdir.
Bİrleşİk Alan Teorİsİ: HerŞeyİn kuramı ve FİzİĞİn Sonu MU?
Herşeyin kuramı fikrini ilk ortaya atan Einstein’dı. Onun üzerinde çalıştığı “Unified Field Theory” (Birleşik Alan Kuramı
ELEKTROMANYETİZMA VE YERÇEKİMİ (GRAVİTASYON) TEORİLERİNİ BİRLEŞTİRMEK
EİNSTEİN’IN GENEL GÖRELİLİĞİ
Galilei, tüm cisimlerin kütleçekim alanında eşit hızda düşeceklerini söylemiştir. Bu, d
Uzay-zaman eğrisi: Uzay-zamanda gösterilen Gelgit etkisi.
Genel göreliliğin ana fikri, serbest düşme hareketine “doğal hareketler” – kütleçekiminin olmadığı hallerdeki düzgün doğrusal hareketin benzeri – gözüyle bakmakt&
Elektrik alan kuvvetinin hesaplanmasında kullanılan doğrusal, yüzeysel ve hacimsel yük yoğunlukları.
Şimdi, yukarıda noktasal iki yük için hesapladığımız elektrik alan kuvvetini genelleştirip bir Q test yükünden
YERÇEKİMİ VE KÜTLEÇEKİM
(GRAVİTASYON) ALAN TEORİSİ
Akademik hayatımın son yıllarında, FARADAY ve COULOMB’un elektromanyetizma yasaları ile NEWTON’un genel
Birbirini çekişini gösteren elektromanyetik kuvvet alanları.
(James Clerk Maxwell, ‘Treatise on Electricity and Magnetism’, 1873 adlı kitabından.)
Şimdi herhangi bir V kapalı hacmi içindeki
Bir harekete ilişkin yerdeğiştirme vektörleri.
Vektörler üzerinde dört cebirsel işlem tanımlanabilir: bir toplama ve üç türlü çarpma.
i) İki vektörün toplamı: Bir
Bir vektörü skalerle çarpma.
iii) İki vektörün skaler çarpımı: İki vektörün skaler çarpımı: .
A) İki vektörün skaler çarpımı. (b) İki vektörün vektörel çarpımı.
iv) İki vektörün vektörel çarpımı: İki vektörün vektörün vektörel çarpımı:
VEKTÖRLERDE KOORDİNAT DÖNÜŞÜMÜ
Bir sistemdeki vektör bileşenlerini diğer sistemdekine dönüştürmenin belirli kuralları vardır. Örneğin x,y,z sistemine göre, ortak x = xٰ ekseni etrafında &
NOTASYON
Uzayda bir nokta (u,v,w) koordinatları verilmekle belirtilmiş olsun. Bu, kartezyen koordinatlarda (x,y,z), küresel koordinatlarda (r,θ,Φ), veya silindirik koordinatlarda (r,]
Kartezyen, silindirik ve küresel koordinatlar sistemi
Ortogonal koordinatlar sisteminin metrik katsayıları ve birim vektörlerini hesaplarsak:
Kartezyen koordinatlar sisteminde konum vektörü:
GRADYAN
(u, v, w) noktasından (u+du, v+dv, w+dw) noktasına küçük bir diferansiyel yerdeğiştirme sonucu, skaler bir t(u, v, w) fonksiyonundaki artış, zincir kuralına göre:
DİVERJANS
Şimdi şöyle bir vektör fonksiyonu tanımlayalım:
(u,v,w) noktasında her bir koordin
Ortogonal koordinat sisteminde Diverjansın tanımlandığı prizma yüzeyi.
Bu durumda, dτ hacim elemanının önündeki katsayı eğrisel koordinatlarda diverjansın tanımıdır:
Rotasyonelin tanımlandığı kapalı eğri.
Kenarları sonsuz küçük olduğundan, bu dikdörtgenin alan elemanı:
olur.
Eğ
LAPLASYEN
Skaler bir fonksiyonun Laplasyeni “gradyanın diverjansı” olarak tanımlanır. Buna göre, daha önce elde ettiğimiz gradyan ve diverjans tanımlarını kulla
Bir vektör alanında Laplasyenin tanımı.
Nabla operatörüyle yapılacak diğer bazı işlemlerde aşağıdaki özdeşlikler, vektörel i
DİFERANSİYEL HESAP
X bağımsız değişkeni, bilinmeyen y=f(x) fonksiyonu ve bu fonksiyonun türevleri aras&
NTEGRAL HESAP
Tek değişkenli bir fonksiyonun integralini alalım:
Diferansiyel f(x) fonksiyonuna ait bu ifade temel integral teoremine göre:
TANSÖREL ANALİZ
Genel olarak N-Boyutlu uzayda, pratik olarak gösterimde kolaylık sağlamak için tansörler kullanılır. Tansör hesabı, genel relativite, diferansiyel geometri, elektromanyetik
METRİK TANSÖR
N- boyutlu uzayda uzunluk elemanının karesi:
veya kısaca;
EUKLEİDES (ÖKLİD) VE
LOBACHEVSKY GEOMETRİSİ
Eukleides geometrisi klasik geometri olarak öğrendiklerimizden başka bir şey değildir. Ancak pek çok insan Eukl
EİNSTEİN’IN ÖZEL GÖRELİLİK KURAMI
Maxwell denklemlerince sağlanan görelilik ilkesi, diğer adıyla özel görelilik, kavranması oldukça zor olan bir kuram olup; ilk bakışta, içinde yaşadı&
Küresel koordinat sisteminde (r, θ,Φ) 5-boyutlu KALUZA geometrisinin temsilî resmi.
İşte bizim bu çalışmada teorik altyapısını oluşturacağımız 5-Boyutlu Relativitenin temeli bu hiperbolik ışık konisinin
ZAMAN YAPISI
Her fiziksel süreç bir veya çok sayıda olay içerir. “Olay”, belirli bir (x, y, z) konumunda belirli bir t anında meydana gelir. Bir ‘E’ olayının ey
DÖRT VEKTÖRLER
Lorentz dönüşümlerini daha sade gösterebilmek için yeni büyüklükler tanımlarsak;
,
DEĞİŞMEZ İNTERVAL
Bir A olayının koordinatlarında ve diğer bir B olayının da
ZAMAN YAPISI
5-Boyutlu uzay-zaman mimarisi, üçü uzayı diğer ikisi ise 5. boyut zamanını oluşturacak şekilde oluşmuştur. İlk üç boyut olan uzayı
UZAY YAPISI
Riemann, Evrenin yapısının eşmerkezli mükemmel bir çapı olan çok düzgün bir küre olduğunu kanıtladı. Aşağıdaki şekilden de görüldüğü
KOORDİNAT DÖNÜŞÜMÜ
İki boyutlu zamanın kuvvet çizgilerine ait hiperbolik eğri denklemlerini çıkartmadan önce, bu denklemleri çözmekte kullanılan kompleks fonksiyonların oynadığ
KONFORM DÖNÜŞÜM
İki boyutlu zaman yapısına, kompleks değişkenler teorisi kullanılarak kolay bir çözüm getirilebilir. Bu teorinin esası, karışık bir
ANALİTİK FONKSİYONLAR
Az önce verdiğimiz iki örnek dönüşümde görüldüğü gibi, w’nin w=f(z) gibi z’nin herhangi bir fonksiyonuna eşit olması halinde z düzleminde çizilmi#
Kesikli çizgiler, y=sabit veya v=sabit kuvvet çizgilerini; kesiksiz çizgiler de, x=sabit ya da u=sabit kuvvet çizgilerini göstermektedir.
w=z1/2 dönüşümünde, x=u2-v2 ve y=2uv olduğunu bulmuştuk. Bu bağıntılar yardımıyla z düzlemindeki he
GENİŞLETİLMİŞ EXTRA BOYUTLU
(5D) ALAN DENKLEMLERİ
Küresel koordinatlardaki 5-Boyutlu genel uzunluk ifadesinin,
RİCCİ TANSÖRÜ
Burada ara hesaplamalar çok uzun ve karmaşık olmasına rağmen Ricci Tansörüne ilişkin
BOYUTLU İNDİRGENMİŞ FİZİKSEL METRİK
4’ten fazla boyutları ifade etmek için, kullanacağımız geometrik büyüklüklere ilişkin doğru teorik formüller oluşturmak gerekir. 5-Boyutlu uzayda
BOYUTLU ENERJİ-MOMENTUM TANSÖRÜ
Fiziksel 4-Boyutlu metrik cinsinden daha önce hesapladığımız Enerji-Momentum Tansörü
GENELLEŞTİRİLMİŞ EİNSTEİN-SCHRÖDINGER-KURŞUNOĞLU BİRLEŞİK ALAN KURAMI
Behram Kurşunoğlu’nun genelleştirilmiş birleşik elektro-gravitasyonel alan kuramını vereceğimiz bu kısım, teorimiz boyunca kademe kademe ilerledi
Evren, Dev Bir Bilgisayar Tarafından mı Yönetiliyor?
Birleşik alan teorisine alternatif olarak ileri sürülen bir kurama göre, evrenin tamamı, inanılmaz bir dikkatle programlanmış, dev ölçülerde bir bilgisayar tarafından
EVRENDEKİ VARLIK İÇERİĞİNE AİT BİLGİNİN KAYNAKLARI KONUSUNDA ÜÇ ÖNEMLİ SORU
Fredkin'e göre, bu bilgi kuramı, fizik kurallarından daha basittir ve her şeyin sebebi ve ilk hareketi olarak basit bir şekilde tanımlanabilir.
Fredkin:
KOORDİNAT YAPISI
Daha önce tanımladığımız 5-Boyutlu uzay-zamana ait koordinat yapısı oldukça basitti. Klasik literatürde bu koordinatlardan ilk dördü, bildiği
Ii)- UZAY-ZAMANIN ZAR YAPISINI OLUŞTURAN TEORİLER: EXTRA BOYUTA (5. BOYUT) BAĞLI VE OLAN DURUMLAR
Bu durumda; yani olması, Aμ=0 olmasını gerektirecektir.
GENEL DURUMDA 5-BOYUTLU "İNDİRGENMİŞ MAXWELL TİPİ” DENKLEMLERİN ELDE EDİLMESİ VE SONUÇLARI
Bu bölümde en genel haliyle, 4-Boyutlu indirgenmiş Enerji-Momentum Tansörleri ve Ricci Tansörüne ilişkin koordinat sistemine bağlı bir bileşen (Φ
GENEL DURUMDA 5-BOYUTLU İNDİRGENMİŞ ”KÜTLEÇEKİM ALAN TANSÖRÜNÜN” ELDE EDİLMESİ VE SONUÇLARI
Kütleçekim Alanı , Manyetik Alan
BOYUTLU UZAY-ZAMANDA EİNSTEİN KÜTLEÇEKİM ALANI DENKLEMLERİNİN ÇÖZÜMÜ
Şimdi, tekrar Einstein Alan denklemlerine dönelim ve bu diferansiyel denklemlerin çözümlerinin ne anlam ifade ettiklerini düşünelim. Bildiğimiz gibi 5-Boyutlu fizikse
A)- MANYETİK ALAN SIFIR [BKK=0] DURUMU
Bu durumda Einstein denklemlerinin kısmî çözümü:
olur.
B)- ELEKTRİK ALAN SIFIR [EKK=0] DURUMU
Bu durumda v=0 ve ω=0 yazarak Einstein denklemlerini şu şekilde basitleştirebiliriz:
SONUÇLAR
Buraya kadar anlattığımız 5 durumu Elektromanyetik Kütleçekim Alan Tansörü cinsinden ifade
BOYUTLU UZAY-ZAMANDA EİNSTEİN KÜTLEÇEKİM ALANI DENKLEMLERİNİN ÇÖZÜMÜ
Şimdi 5-Boyutlu uzay-zamandan 7-Boyutlu uzay-zamana geçtiğimizde Einstein denklemlerinin çözümlerinde ne gibi bir değişim olacağını inceleyelim. 7
Elipsoidal Konik eğriler, kararlı parçacıkların yörüngesidir.
SİCİM TEOREMİ {strıng theory} VE KÜTLEÇEKİMİNİN GÖRELİLİĞİ: “aynı andalığın görelİ bİ
Atomik (Kuantum) boyutlarında oluşan dolanımlı Diferansiyel Elektrik ve Manyetik akımlar.
Yani, teorik olarak manyetik yük elektrik yükünün yaklaşık 66 katı büyüklükte yük taşımaktadır. Bu da manyetik alanın neden elektrik alandan daha güçlü olduğ
Hareketli yük içeren bir durumda tekillik yüzeyinde oluşan normal ve teğetsel kuvvetler (Şuhubi, 1995).
Deformasyon içeren bu süreksiz tekillik alanında elektrostatik alanın etkileşimi mikro düzeydeki kütle ve yük etkileşimlerinin bir sonucudur. Manyetik yükün fiziksel olarak teki
Teorem-1: Zamanla değişen B
Son olarak Birleşik alan teorisinde tanımlayacağımız, temel elektrodinamik denklemleri elde etmeden önce, 4-boyutlu uzay-zamanda manyetik alanın zamanla değiş
Teorem- 4: Adyabatik değişmezler.
Klasik mekanik bağlamında tanımlanmış olan etki integralini anımsayalım: . Dönemsel devinim
Ekil: İki aşamalı plazma adyabatik sıkıştırma aygıtının çizgesi(F.F. Chen, 1974) .
Teorem-5: Birinci adyabatik değişmez, μ
Teorem- 6: İkinci adyabatik değişmez, J
İki manyetik ayna arasında tuzaklanmış olan bir yüklü parçacığı düşünelim. Bu parçacık, iki "ayna" arasında "yansıma frekans
Ekil: Bir manyetik ayna geometrisinde a ve b ayna noktaları arasında yansıyan parçacık (F.F. Chen, 1974).
Şimdi, zamanla değişmeyen ancak uzayda değişen bir manyetik alan içinde J niceliğinin değişmezliğini kanıtlayalım: b
Ekil: J’nin değişmezliğinin kanıtlanmasında kullanılan çizge (F.F. Chen, 1974).
Bu orantıdan yola çıkarak aşağıdaki bağıntıy
Teorem- 7: Üçüncü adyabatik değişmez , F
Bu adyabatik değişmez, parçacığın güdücü özeğinin sürüklenmesinin üçüncü bir dönemsel devinime neden olacağını gösterir. Bu dönemsel dev
Parçacığın yörüngesi üzerindeki sicim parçası üzerindeki gecikmeli potansiyel vektörleri.
Şimdi, herhangi bir yük dağılımı için, skaler potansiyel ifadesini yazarsak;
BİRLEŞİK ALAN TEORİSİNİN
SONUÇ DENKLEMLERİ
STATİK KÜTLEÇEKİMSEL BİRLEŞİK ALAN DENKLEMLERİ
Böylece Elektromanyetizma ve Yerçekimi kanunla
Planck ölçeğindeki tek bir sicim halkasının dalga hareketini belirler
Eğer,yük ve akım kaynağı tansörü yerine, herhangi bir partiküle ait kütle terimi gelirse bu durumda birle&
Kütleçekim alanında titreşen gravitonun dalga hareketini belirler
Eğer, yük ve akım kaynağı tansörü yerine,
Güçlü çekirdek kuvvet alanında titreşim yapan gluonun dalga hareketini belirler
Eğer, yük ve akım kaynağı tansörü yerine,
Courtesy and Copyright of National Geographic).
Elektromanyetik Gravitasyon Dalgasının Elektrik, Manyetik ve Kütleçekimi Alanı bileşenleri.
Maxwell denklemlerinin önceki formu şu şekildedir:
Birleşik alan teoremini bu denklemlere uy
KÜTLEÇEKİM ALANININ HELEZONİK BİR YAPIDA OLMASI VE LAVABODAN AKAN SUYUN NEDEN BURGAÇ YAPARAK AKTIĞI ÜZERİNE
Dünya üzerinde lavabodan boşalttığımız su neden helezonlar çizerek akmaktadır. Kuzey ve Güney yarımküredeki burgaç (kıvrılma) yönünün te
Dünyanın MANYETİK ALANI VE PUSULADA MEYDANA GELEN SAPMA ÜZERİNE
Kütleçekim dalgasının vektörel yapısından dolayı, Dünyanın Kuzey-Güney kutupları arasında yer alan manyetik alanın yönü coğrafî Kuz
Yerin Manyetik alanı ve pusulada meydana getirdiği sapma açısı (β).
olarak bulunur. Bu açı, yeryüzünün değişik coğrafi koordinatlarında belirli değe
PULSAR YILDIZLARININ İDEAL BİR DİPOL GİBİ DAVRANMASI ÜZERİNE
Günümüzde yapılan Astronomik gözlemlere göre, çok hızlı dönen (saniyede 103 devir gibi çok yüksek bir ω açısal hızıyla) kompakt
PSR 1913 Pulsarının yörüngesi.
Bir pulsar yörüngesi, helezonik bir sarmal çizen ve zamanla birbirine yaklaşan iki eşdeğer kütleli yıldızı öngörür. Bu yörünge sistemi, odak noktalarından birisin
NÖTRON YILDIZLARININ YÜZEYİNDE OLUŞAN GÜÇLÜ MANYETİK ALANLAR ÜZERİNE
Nötron Yıldızları olarak bilinen ve çökmek üzere olan dev yıldızlar, son aşamasına gelmiş yıldızların küçük bir hacimde büyük
KÜTLEÇEKİMİ ETKİSİNDEKİ ELEKTRON VE
GRAVİTONLARIN YÖRÜNGELERİ ÜZERİNE
Şimdi elektronun atom çevresinde dolandığı alan civarındaki birim elektrik al
BİR PARÇACIĞIN YÖRÜNGESİ VE UZAY-ZAMANDAKİ DURUMU
Sırası gelmişken burada biraz da kuantum mekaniğinden bahsetmek istiyorum. Klasik düzeyde tek bir kuantum parçacığını düşünürsek, parçac
Dünya yüzeyi yakınlarındaki oluşturduğu Manyetik Alan.
Şimdi bu manyetik alanın, karadelik tünelinin en uç noktasında yani Planck ölçeğinde dairesel bir yörünge üzerinde oluştuğunu (noktasal manyetik bir ka
Dünya yüzeyi için yarıçap ve kütleçekim kuvveti vektörleri.
Stokes Teoreminden;
integralindeki sağ taraftaki integral ifadesini;
Dünya, Ay ve Güneş için θ açısının değişimi.
Bulunan bu integral ifadeleri sadece verilen bu sınır koşullarında geçerli olup, dikkat edilirse kütleçekim sabiti ifadeleri R (yarıçap)’dan bağ
Sonsuz küçük bir ABCD Karadelik Kütleçekim Akısı çevrimi boyunca kütle değişimi.
Diverjans Teoremine göre ise;
ve buradan hareketle; ΔV→dV
PROTON BOZUNMASI VE ENERJİNİN KORUNUMU KANUNU ÜZERİNE
[ENERGY TRANSFORMATİON]
Herkesin okul yıllarında beri bildiği temel bir fizik kanunu vardır: Enerjinin Korunumu Kanunu. Hepimiz bu
Higgs Alanı ve Tanrı Parçacığı Arayışı!
CERN (Avrupa Nükleer Araştırma Konseyi) deneyinde aranan aslında “Higgs Parçacığı” dır (Higgs bozonu). Peki Higgs parçacığı
BİRLEŞİK ALAN TEORİSİNİN GENEL SONUÇLARI
1)- Uzay-zamanın 4-Boyutlu yapısının dışında bir 5. Boyut daha vardır. Bu 5. boyut helezon yaparak kıvrılmış ve sakl
Küresel bir kaynağın etrafında oluşan Alan şiddetlerinin merkezden uzaklığa göre değişimi.
Dinamik yük durumunda, elektromanyetik kütleçekim kanunlarının sonuç denklemleri ise, ışık hızı civarında ve ışık hızının tam v
Schwarzschild Karadelik-Kütle aktarım Diski.
a)- Birleşik alan teorisine göre kapalı 4-boyutlu uzay zamanda dolanımlı iki ma
Güçlü çekİrdek kuvvetİ.
olarak bilinen 4 temel kuvvetten elektromanyetizma ve kütleçekimi 5. Boyutta birleşerek kütleçekimsel elektromanyetik dalgalarını oluşturmaktadır. Peki zayıf kuvvet ol
EK-II UZAY-ZAMAN GRAFİĞİ-II
DÜNYA MERKEZLİ PARALEL EVRENLER MODELİ
(11-BOYUTLU UZAY-ZAMAN)
FİZİK TERİMLERİ SÖZLÜĞÜ
Açısal Momentum: Bir ya da bir grup parçacığın dönme hareket miktarı. (ђ/2π) biriminin (ђ, Planck sabitid
Temel Fiziksel Sabitler
Maclaurin Serileri
e x = 1 + x + x 2 / 2! + ... + x n / n! + ... {Her x değeri için}
sin x = x - x 3 / 3! + x 5 / 5! - x 7
Trigonometrik Formüller
Trigonometrik açıların Toplam/Fark İfadeleri:
cos(A + B) = cos A cos B - sin A sin B
cos(A - B) = cos A cos B + sin A sin B
Kapalı formda integrali alınamayan bazı ifadelerin belirli integralleri
Bazı fonksiyonların kapalı formda ters türevleri [integralleri] alınamazlar. Buna karşın, belirli integral şeklinde bazı fonksiyonların
Çizgisel İntegral
integralleri a noktas
Yüzey ve Hacim İntegralleri
Katı Açılar ve Akı Teorisi
Elektromanyetizmada çoğu zaman bir vektör alanının bir yüzey üzerinde akısını hesaplama gerekir.
Diferansiyel Hesap
vektör alanının t skaler değişkeninin sürekli fonksiyonu olsun. bu şekilde t
Gradient
f(x, y, z) bir skaler alan olsun ve (x, y, z) noktasından sonsuz küçük vektör, olmak üzere eğri üzerinde
Rotasyonel ve Stokes Teoremi
P(x,y), herhangi bir sürekli vektör
Laplasyen
Bazı skaler alanların gradientinin diverjansı elektromagnetizmada ve kütleçekim alanının hesaplanmasında (genel olarak pek çok fen bilimi ve mühendislik alanında
Korunumlu Alanlar
Herhangi bir kapalı C eğrisi boyunca,
şartını sağlayan alanlara “
Vektör Özdeşlikleri
Aşağıda listelenen vektör özdeşlikleri birleşik alan teorisinde sıkça kullanılmaktadır. Özdeşliklerin hepsi sağ ve sol yanları açılı
Boyutlu Katı Yüzeyler
Minkowsky Geometrisi, Tansör Hesabı ve 4-Boyutlu Görelilik (Relativite) Teorisi
Newton’un mutlak uzay varsayımı eylemsizlik ivmesine (direncine) ve merkezkaç kuvvetlere dayanır. Newton Mekaniği’nin, bir cismin mg gravitasyon ivmesi ile
Eğri Uzay-Zaman
Öklit Geometrisinde iki nokta arasındaki en kısa yolun doğru olduğunu öğrenmişizdir. Burada en kısa yol deyimi uzaklık kavramıyla ilgilidi
Einstein: Eşdeğerlik İlkesi
“.. Keyfi bir gravitasyon alanındaki uzay-zaman’ın her noktası için öyle yerel eylemsiz (serbest düşen) bir konuşlanma sistemi seçilebilir ki, noktanın yeterince kü
Íîâîñòè è èíôî äëÿ ñòóäåíòîâ