рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Раздел Математика
/
Второй закон ТД

Реферат Курсовая Конспект

Выберите учебное заведение

Второй закон ТД

Второй закон ТД - раздел Математика, Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа 2Тд (Форм. Освальда) – Теплота Не Может Самопроизвольно Передаваться От Менее...

2ТД (форм. Освальда) – теплота не может самопроизвольно передаваться от менее к более нагретым телам.

2ТД(форм. Карно) – невозможно создать периодически действующую тепло-механическую машину, которая бы всю подведенную теплоту превращала в работу(часть теплоты должна отводиться в окруж. среду).

Обратимый цикл. Условия обратимости требуют равенство температур, источников теплоты и рабочего тела в процессах передачи теплоты. Рассмотрим цикл АВСД

Разобъем его адиабатами на произвольное число циклов. Заменим получившийся цикл эквивалентными циклами Карно. Рассмотрим і-тий цикл, для него запишем ηt=1- = 1- ; T2i= Txi – холодного источника, Т1i=Тгi. Тогда = ; = ; = ; Увеличим число разбиений до бесконечности, тогда интеграл по контуру СДА : = . Перенесем интеграл в правую часть - =0. Учтем что Q2i= - , тогда Имеем математическое выражение 2ТД , где Ти – температура источника.

Необратимый цикл . температура горячего источника больше температуры холодного. Рассмотрим по аналогии цикл АВСД, у которого Т 2 > Т1

Тогда ηt= 1 – = .Ho T2i>T1i, => 1- < 1- ем все рассуждения, но с учетом записанного неравенства > . Имеем выражение

2 ТД для необратимого цикла < 0, ≤0 – интеграл Клаузиуса

Обратимый процесс Рассмотрим изолируемую систему в которой 2 тела обмениваются теплотой.

S из.сис = , тогда имеем математическое выражение

2ТД для разомкнутого обратимого процесса в изолируемой системе.

Необратимый процесс. Рассмотрим ту же схему, но ТА >ТВ .

ΔS из. сис = ΔSA + ΔSB , <ΔSB, ΔSB - >0

Получим выражение 2 ТД для разомкнутого необратимого процесса ΔSиз.сис.>0. Объединяем два выражения

И получим обобщающее выражение для розомкнутых процессов ΔSиз.сис ≥0

Для необратимых ТД процессов, в которых часть удельной работы обязательно превращается в удельную теплоту δqтр, изменение удельгой энтропии dSнеобр = (δq+δqтр)/Т , где δq-удельная внешняя теплота в процессе. В случае необратимых ТД процессов dS необр> δq/Т – Это неравенство наз. Принципом возрастания энтропии

9. Цикл Карно.

Цикл Карно – это обратимый цикл, состоящий из 2-ух изотерм и двух адиабат .

ηt= 1- = 1- T2/T1 = ηtk. 1 теор. Карно –эффективность цикла

Карно не зависит от свойств рабочего тела, а определяется только уровнем

Температуры горячего и холодного источников. Так как цикл Карно

обратимый, темп. Т1 = Тг , а Т2 = Тх

2 теор. Карно в заданном диапазоне температур холодного и горячего источника

мах. КПД имеет цикл Карно, работающий в этом диапазоне.

Рассмотрим цикл Карно 1234, работающий в диапазоне горячего и холодного

источника ηt (ABCD)<ηt (abcd) = 1- , ηt (1234)= 1-(Tx/Tr), Tx≤T2m, Tr≥T1m

ηt (1234)≥ ηt(ABCD) . Выше рассмотрены прямые циклы, все это справедливо и

для обратного. Но для обратного цикла Карно холодильный коэф.εк =

Для отопительного коэф. φк = . Цикл Карно идеальный в лбом случае.

Развернуть

Открыть в широком формате

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа

При дозвуковых скоростях сопло сужающийся канал а при сверхзвуковых сужающийся канал... дифузор Для получения сверхзвуковых скоростей используются комбинированные... Лаваля В самом узком сечения всегда устанавливаются критическая скорость w и максимальный...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Второй закон ТД

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа
Р,Т,v – термические парам. состояния. u,S,h – калорические. Р – абсолютное давление газа представляет собой средний результат силового воздействия молекул на стенки сосуда и равно отношени

Теплота и работа
Работа – это механический эффект взаимодействия рабочего тела с окружающей средой, который связан с изменением объема, когда на всю поверхность рабочего тела действует равномерно распределенное дав

Теплоемкость
Теплоемкость - это физ. Свойство материала равное отношению теплоты к изменению температуры в данном процессе. Теплоемкость – это количество теплоты, которое необходимо подвести к рабочему телу, чт

Первый закон ТД
1 ТД – для тепломеханических систем теплота подведенная к телу идет на совершение работы и на изменение внутренней энергии тела. Q=ΔU + L – записанный в таком виде общий принцип сохранения эне

Первый закон ТД для потока
В технике приходится иметь дело с потоками вещества, протекающими через агрегат. Теплота подведенная к телу пойдет на изменение энтальпии, потенциальной энергии и на совершение технической работы.

Эквивалентный цикл Карно.
Любой произвольный цикл АВСД, в котором подвод и отвод теплоты происходит при переменных температурах , можно заменить эквивалентным циклом Карно 1234, где q1, q2 и изменение удельной энтропии s2 –

Изохорный процесс идеального газа.
Изохорный процесс (v =const). Если v =const, то после подстановки в уравнение состояния или получим T/p = const или

Политропный процесс идеального газа.
Политропным наз. каждый ТД процесс, который удовлетворяет соотношению , где n – показатель политропы, величина которого в процессе не изменяется .Политропные процессы характеризуются постоя

Реальные рабочие тела
При высоких давлениях и относительно низких температурах свойства реальных газов отличаются от свойств идеального газа. Для реального газа не пригодно уравнение состояния идеального газа, т.е. pv R

Диаграммы и таблицы воды и водяного пара.
Наиболее точное и полное представление о свойствах воды и водяного пара дают табл. По структуре они состоят из 3 –ох частей .(табл. 1-3)

Процесс получения перегретого пара .
Пограничная кривая пара отделяет область двухфазного состояния от области газообразного состояния В каждой точке этой кривой х = 1. Степенью сухости наз. отношение массы сухого насыще

Основные процессы водяного пара.
Изохорный процесс . из pv- диаграммы следует, что если начальный удельный оббьем влажного пара v1>vкр, то при постоянном объеме влажный пар можно перевести в сухой насыщенный и перегретый( пряма

Движение жидкости и газов в каналах.
Рассмотрим движение жидкости в каналах произвольной формы при следующих допущениях: 1. Адиабатно – q=0; S= const. 2. Трение отсутствует Qтр=Lтр =0. 3. по поперечному сече нию канала параметры одина

ТД анализ работы компрессора.
Рассмотрим поршневой компрессор, который состоит из цилиндра, Внутри которого перемещается поршень, совершающий возвратно- поступательное движение. Крайние положения поршня наз.

Холодильные парокомпрессорные машины.
В качестве хладагентов в этих установках используют легкокипящие жидкости, которые могут существовать в состоянии влажного насыщенного пара в заданном интервале температур . теплота парообразования

Влажный воздух
В технике часто используются смеси газов с парами, которые при определенных условиях легко конденсируются. Наиболее характерным примером парогазовых смесей является атмосферный воздух, в котором вс