Реферат Курсовая Конспект
Магнитные свойства материалов - раздел Энергетика, Электронные плотности в поле сил химической связи и между сближенными на то же расстояние несвязанными атомами, заметно отличаются Все Материалы, Помещенные Во Внешнее Магнитное Поле, Намагничиваются. Намагни...
|
Все материалы, помещенные во внешнее магнитное поле, намагничиваются. Намагничивание связано с наличием у атомов молекул магнитного момента. Для единичного атома он равен: =
, где
- орбитальные моменты электронов;
- спинные моменты электронов и ядра.
Характеристикой намагничивания материалов является намагниченность, равная сумме магнитных моментов атомов единице объёма: (для однородного намагниченного материала). Магнитная восприимчивость дает связь намагниченности с напряженностью внешнего магнитного поля: χ = J/H.
В зависимости от знака и величины χ материалы делятся на диамагнетики, парамагнетики и ферро-(ферри-)магнетики.
Диамагнетизм – свойство материалов намагничиваться во внешнем магнитном поле в направлении противоположном полю. Диамагнетизм присущ всем веществам, но проявляется только когда все спинные и орбитальные моменты в атоме скомпенсированы или диамагнитный эффект преобладает над не скомпенсированным М
. Диамагнетики имеют отрицательную магнитную восприимчивость (χ=
). Без поля они немагнитные и выталкиваются из внешнего магнитного поля.
Парамагнетики обладают положительной магнитной восприимчивостью (χ = ) поскольку элементарные магнитные моменты в атоме нескомпенсированы (
). Они слабо намагничиваются по направлению внешнего поля, а в отсутствии поля – немагнитные. В парамагнетиках постоянные магнитные моменты атомов разориентированы в пространстве из-за теплового движения. Под действием внешнего магнитного поля
получают преимущественную ориентацию, т.е.
.
Ферро-(ферри)магнетики характеризуются большим значением магнитной восприимчивости (χ1) и её нелинейной зависимостью от напряженности поля и температуры. Ферромагнетизм - магнитоупорядоченное состояние макроскопических объёмов материала (доменов), в котором магнитные моменты атомов (ионов) ориентированы в одном направлении. Домены – обладают магнитным моментом (самопроизвольной намагниченностью) в отсутствии внешнего магнитного поля.
Антиферромагнетики – материалы, в которых магнитные моменты соседних атомов ориентированы на встречу друг другу (антипараллельно), и поэтому в отсутствии внешнего магнитного поля их намагниченность равна 0.Ферримагнетики – антиферромагнетики с не скомпенсированными магнитными моментами, поэтому они имеют результирующий магнитный момент, доменную структуру и ведут себя во внешнем магнитном поле подобно ферромагнетикам. Ферро - и ферримагнетики называют сильномагнитными материалами в отличие от слабомагнитных диа- и парамагнетиков. Схематичное изображение магнитной упорядоченности в указанных магнитных материалах приведено на рис.1.26.
Магнитная восприимчивость χ сильно зависит от температуры: у парамагнетиков – уменьшается с ростом Т; у ферромагнетиков – увеличивается, достигая максимума в точке Кюри θ, т.е. при температуре фазового перехода 2 рода. При температуре Кюри исчезает самопроизвольная намагниченность ферро - и ферримагнетиков и они переходят в парамагнитное состояние.
Основной характеристикой магнитного поля в веществе является магнитная индукция . Она связана с напряженностью магнитного поля
и намагниченностью
следующим соотношением:
, где
Гн/м- магнитная постоянная. С учетом выражения для
изотропных материалов:
, где
χ – магнитная проницаемость, характеризующая интенсивность роста магнитной индукции при увеличении напряженности намагничивающего поля.
Рис.1.26. Ориентация магнитных моментов в слабо- и сильномагнитных
материалах
При намагничивании сильномагнитных материалов в переменных магнитных полях наблюдается гистерезис – отставание (запаздывание) от
. Изменение индукции с ростом напряженности внешнего магнитного поля (1-ое намагничивание) описывается кривой 1 на рис.1.27.
Домены разворачиваются по направлению Н и в сильном магнитном поле материал намагничивается до насыщения (точка А), что соответствует однодоменной структуре с индукцией . При уменьшении
индукция В будет уменьшаться с запаздыванием по кривой 2 за счет возникновения и роста доменов с магнитным моментом, ориентируемым против внешнего поля. При Н = 0 в образце сохранится остаточная намагниченность, которой соответствует остаточная индукция
. Поле, необходимое для размагничивания образца от
до 0, называется коэрцитивной силой - Н
. При дальнейшем увеличении напряженности размагничивающего поля образец перемагничивается, т.е. намагничивается до отрицательной индукции насыщения -
(точка D). Перемагничиванию образца соответствует кривая 3 (точки -
).
Рис.1.27. Петля гистерезиса ферро-(ферри-)магнетиков
Рассмотренная петля гистерезиса называется предельной, если амплитуда Н не обеспечивает достижения насыщения и -
, то это непредельная петля гистерезиса. Уменьшая амплитуду Н до 0 и повторяя цикл перемагничивания, можно полностью размагнитить образец, т.е. перейти в точку 0.
Среди других параметров характеризующих функциональные свойства магнитных материалов следует отметить: и
;
; магнитные потери,
,
,
и другие.
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
Химическая связь и строение тв рдых тел... При сближении атомов может произойти перекрытие их электронных оболочек... Полная энергия многоатомной системы меньше чем сумма энергий несвязанных атомов из которых она образована...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Магнитные свойства материалов
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов